§ 23. Сила, действующая на заряд, движущийся в магнитном поле Основные формулы

где — угол, образованный вектором скорости v движущейся ча­стицы и вектором В индукции магнитного поля.

Примеры решения задач

Пример 1. Электрон, пройдя ускоряющую разность потенциа­лов U=400 В, попал в однородное магнитное поле с индукцией B=1,5 мТл. Определить: 1) радиус R кривизны траектории; 2) ча­стоту п вращения электрона в магнитном поле. Вектор скорости электрона перпендикулярен линиям индукции.

Решение. 1. Радиус кривизны траектории электрона опре­делим, исходя из следующих соображений: на движущийся в маг­нитном поле электрон действует сила Лоренца F. (Действием силы тяжести можно пренебречь.) Вектор силы Лоренца перпендикуля­рен вектору скорости и, следовательно, по второму закону Ньютона, сообщает электрону нормальное ускорение аn : F=man. Подставив сюда выражения F и аn, получим

eB sin =m 2 /R, (1)

где е, , т — заряд, скорость, масса электрона; В — индукция маг­нитного поля; R — радиус кривизны траектории;  — угол между направлениями векторов скорости v и индукции В (в нашем случае vB и  = 90°, sin  =l).

Из формулы (1) найдем

Входящий в выражение (2) импульс m выразим через кинетическую энергию Т электрона:

Но кинетическая энергия электрона, прошедшего ускоряющую разность потенциалов U, определяется равенством Т= eU. Подставив это выражение Т в формулу (3), получим

Тогда выражение (2) для радиуса кривизны приобретает вид

Убедимся в том, что правая часть этого равенства дает единицу длины (м):

После вычисления по формуле (4) найдем

2. Для определения частоты вращения воспользуемся формулой связывающей частоту со скоростью и радиусом кривизны траектории,

Подставив R из выражения (2) в эту формулу, получим

Произведя вычисления, найдем n=4,20  10 7 c -1 .

Пример 2. Электрон, имея скорость =2 Мм/с, влетел в однородное магнитное поле с индукцией В=30 мТл под углом =30° к направлению линий индукции. Определить радиус R и шаг h винтовой линии, по которой будет двигаться электрон.

Решение. Известно, что на заряженную частицу, влетевшую в магнитное поле, действует сила Лоренца, перпендикулярная векторам магнитной индукции В и скорости v частицы:

F=QB sin , (1)

где Q — заряд частицы.

В случае, если частицей является электрон, формулу (1) можно записать в виде

F= eB sin .

Так как вектор силы Лоренца перпендикулярен вектору скоро­сти, то модуль скорости не будет изменяться под действием этой силы. Но при постоянной скорости, как это следует из формулы (1), останется постоянным и значение силы Лоренца. Из механики известно, что постоянная си­ла, перпендикулярная скоро­сти, вызывает движение по окружности. Следовательно, электрон, влетевший в маг­нитное поле, будет двигаться по окружности в плоскости, перпендикулярной линиям индукции, со скоростью, рав­ной поперечной составляю­щей 1 скорости (рис. 23.1); одновременно он будет дви­гаться и вдоль поля со ско­ростью :

В результате одновременного участия в движениях по окружно­сти и по прямой электрон будет двигаться по винтовой линии.

Радиус окружности, по которой движется электрон, найдем сле­дующим образом. Сила Лоренца F сообщает электрону нормальное ускорение ап. По второму закону Ньютона, F=man, где F=e1B и an= 2 R,. Тогда

eB = m2 2 /R,

откуда после сокращения на z находим радиус винтовой линии:

Подставив значения величин т, , e, В и  и произведя вычисле­ния, получим

Шаг винтовой линии равен пути, пройденному электроном вдоль поля со скоростью x за время, которое понадобится электрону для того, чтобы совершить один оборот,

где T=2R/— период вращения электрона. Подставив это выра­жение для Т в формулу (2), найдем

Подставив в эту формулу значения величин , R и  и вычислив, получим

Пример 3. Электрон движется в однородном магнитном поле с индукцией В=0,03 Тл по окружности радиусом r=10 см. Опреде­лить скорость  электрона.

Решение. Движение электрона по окружности в однородном магнитном поле совершается под действием силы Лоренца (см. примеры 1 и 2). Поэтому можно написать

откуда найдем импульс электрона:

р=т=еВr. (2)

Релятивистский импульс выражается формулой

Выполнив преобразования, получим следующую формулу для определения скорости частицы:

В данном случае р= eBr. Следовательно,

В числитель и знаменатель формулы (4) входит выражение е Вr(т0 с). Вычислим его отдельно:

Подставив найденное значение отношения е Вr(т0 с) в формулу (4), получим

 = 0,871, или  = с= 2,61-10 8 м/с.

Электрон, обладающий такой скоростью, является релятивистским (см. § 5).

Пример 4. Альфа-частица прошла ускоряющую разность потенциалов U=104 В и влетела в скрещенные под прямым углом электрическое (E=10 кВ/м) и магнитное (B=0,1 Тл) поля. Найти отношение заряда альфа-частицы к ее массе, если, двигаясь перпендикулярно обоим полям, частица не испытывает отклонений от прямолинейной траектории.

Решение. Для того чтобы найти отношение заряда Q альфа-частицы к ее массе m, воспользуемся связью между работой сил электрического поля и изменением кинетической энергии частиц:

QU=m 2 /2,

Q/m= 2 /(2U). (1)

Скорость  альфа-частицы найдем из следующих соображений. В скрещенных электрическом и магнитном полях на движущуюся заряженную частицу действуют две силы:

а) сила Лоренца Fл=Q[vВ], направленная перпендикулярно скорости v и вектору магнитной индукции В;

б) кулоновская сила FK=QE, сонаправленная с вектором напряженности Е электростатического поля (Q>0).

Сделаем рисунок с изображением координатных осей и векторных

величин. Направим вектор магнитной индукции В вдоль оси Оz (рис. 23.2), скорость v—в положительном направлении оси Ох, тогда Fл и Fk будут направлены так, как это указано на ри­сунке.

Альфа-частица не будет испытывать отклонения, если геометри­ческая сумма сил Fл+Fk будет равна нулю. В проекции на ось

Оу получим следующее равенство (при этом учтено, что вектор ско­рости v перпендикулярен вектору магнитной индукции В и Sin (v  B)=l):

QE—QB = O,

 =E/B.

Подставив это выражение скорости в формулу (1), получим

Q/m=E 2 ( 2UB 2 ).

Убедимся в том, что правая часть равенства дает единицу отно­шения заряда к массе (Кл/кг):